Resumen
We present a combined measurement of the Cabibbo-Kobayashi-Maskawa matrix element |Vcb| and of the parameters ρ2, R1(1), and R2(1), which fully characterize the form factors for the B0→D*- +ν decay in the framework of heavy-quark effective field theory. The results, based on a selected sample of about 52800 B0→D*- +ν decays, recorded by the BABAR detector, are ρ2=1.157±0.094±0.027, R1(1)=1. 327±0.131±0.043, R2(1)=0.859±0.077±0.021, and F(1)|Vcb|=(34.7±0.4±1.0)×10-3. The first error is the statistical and the second is the systematic uncertainty. Combining these measurements with the previous BABAR measurement of the form factors, which employs a different fit technique on a partial sample of the data, we improve the statistical precision of the result, ρ2=1.191±0.048±0.028, R1(1)=1.429±0.061±0.044, R2(1)=0.827±0.038±0.022, and F(1)|Vcb|=(34.4±0.3±1.1)×10-3. Using lattice calculations for the axial form factor F(1), we extract |Vcb|=(37.4±0. 3±1.2±1.41.2)×10-3, where the third error is due to the uncertainty in F(1). We also present a measurement of the exclusive branching fraction, B=(4.69±0.04±0.34)%.
| Idioma original | Inglés |
|---|---|
| Número de artículo | 032002 |
| Publicación | Physical Review D - Particles, Fields, Gravitation and Cosmology |
| Volumen | 77 |
| N.º | 3 |
| DOI | |
| Estado | Publicada - 15 feb. 2008 |
| Publicado de forma externa | Sí |
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En: Physical Review D - Particles, Fields, Gravitation and Cosmology, Vol. 77, N.º 3, 032002, 15.02.2008.
Producción científica: Contribución a una revista › Artículo › revisión exhaustiva
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T1 - Determination of the form factors for the decay B0→D*-l+νl and of the CKM matrix element |Vcb|
AU - Aubert, B.
AU - Bona, M.
AU - Boutigny, D.
AU - Karyotakis, Y.
AU - Lees, J. P.
AU - Poireau, V.
AU - Prudent, X.
AU - Tisserand, V.
AU - Zghiche, A.
AU - Tico, J. Garra
AU - Grauges, E.
AU - Lopez, L.
AU - Palano, A.
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AU - Passaggio, S.
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AU - Santroni, A.
AU - Tosi, S.
AU - Chaisanguanthum, K. S.
AU - Morii, M.
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AU - Nash, J. A.
AU - Nikolich, M. B.
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AU - Chai, X.
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AU - Meyer, N. T.
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AU - Gritsan, A. V.
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AU - Lae, C. K.
AU - Denig, A. G.
AU - Fritsch, M.
AU - Schott, G.
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AU - Béquilleux, J.
AU - Davier, M.
AU - Grosdidier, G.
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AU - Lepeltier, V.
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AU - Flaecher, H. U.
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AU - Jackson, P. S.
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AU - Simi, G.
AU - Tuggle, J. M.
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AU - Dallapiccola, C.
AU - Hertzbach, S. S.
AU - Li, X.
AU - Moore, T. B.
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AU - Cowan, R.
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AU - Sekula, S. J.
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AU - Yamamoto, R. K.
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AU - Patel, P. M.
AU - Robertson, S. H.
AU - Lazzaro, A.
AU - Palombo, F.
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AU - Cremaldi, L.
AU - Eschenburg, V.
AU - Godang, R.
AU - Kroeger, R.
AU - Sanders, D. A.
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AU - Zhao, H. W.
AU - Brunet, S.
AU - Côté, D.
AU - Simard, M.
AU - Taras, P.
AU - Viaud, F. B.
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AU - De Nardo, G.
AU - Fabozzi, F.
AU - Lista, L.
AU - Monorchio, D.
AU - Sciacca, C.
AU - Baak, M. A.
AU - Raven, G.
AU - Snoek, H. L.
AU - Jessop, C. P.
AU - Losecco, J. M.
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AU - Corwin, L. A.
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AU - Honscheid, K.
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AU - Ter-Antonyan, R.
AU - Wong, Q. K.
AU - Blount, N. L.
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AU - Frey, R.
AU - Igonkina, O.
AU - Kolb, J. A.
AU - Lu, M.
AU - Rahmat, R.
AU - Sinev, N. B.
AU - Strom, D.
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AU - Gagliardi, N.
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AU - Rotondo, M.
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AU - Stroili, R.
AU - Voci, C.
AU - Ben-Haim, E.
AU - Briand, H.
AU - Chauveau, J.
AU - David, P.
AU - Del Buono, L.
AU - De La Vaissière, Ch
AU - Hamon, O.
AU - Hartfiel, B. L.
AU - Leruste, Ph
AU - Malclès, J.
AU - Ocariz, J.
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AU - Batignani, G.
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AU - Carpinelli, M.
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AU - Lusiani, A.
AU - Marchiori, G.
AU - Mazur, M. A.
AU - Morganti, M.
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AU - Paoloni, E.
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AU - Biesiada, J.
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AU - Lu, C.
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AU - D'Orazio, A.
AU - Del Re, D.
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AU - Li Gioi, L.
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AU - Piredda, G.
AU - Polci, F.
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AU - Lynch, H. L.
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AU - Marsiske, H.
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AU - Gallo, F.
AU - Gamba, D.
AU - Pelliccioni, M.
AU - Bomben, M.
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AU - Banerjee, Sw
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AU - Hamano, K.
AU - Kowalewski, R.
AU - Nugent, I. M.
AU - Roney, J. M.
AU - Sobie, R. J.
AU - Back, J. J.
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AU - Pappagallo, M.
AU - Band, H. R.
AU - Chen, X.
AU - Dasu, S.
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AU - Kutter, P. E.
AU - Pan, Y.
AU - Pierini, M.
AU - Prepost, R.
AU - Wu, S. L.
AU - Yu, Z.
AU - Neal, H.
PY - 2008/2/15
Y1 - 2008/2/15
N2 - We present a combined measurement of the Cabibbo-Kobayashi-Maskawa matrix element |Vcb| and of the parameters ρ2, R1(1), and R2(1), which fully characterize the form factors for the B0→D*- +ν decay in the framework of heavy-quark effective field theory. The results, based on a selected sample of about 52800 B0→D*- +ν decays, recorded by the BABAR detector, are ρ2=1.157±0.094±0.027, R1(1)=1. 327±0.131±0.043, R2(1)=0.859±0.077±0.021, and F(1)|Vcb|=(34.7±0.4±1.0)×10-3. The first error is the statistical and the second is the systematic uncertainty. Combining these measurements with the previous BABAR measurement of the form factors, which employs a different fit technique on a partial sample of the data, we improve the statistical precision of the result, ρ2=1.191±0.048±0.028, R1(1)=1.429±0.061±0.044, R2(1)=0.827±0.038±0.022, and F(1)|Vcb|=(34.4±0.3±1.1)×10-3. Using lattice calculations for the axial form factor F(1), we extract |Vcb|=(37.4±0. 3±1.2±1.41.2)×10-3, where the third error is due to the uncertainty in F(1). We also present a measurement of the exclusive branching fraction, B=(4.69±0.04±0.34)%.
AB - We present a combined measurement of the Cabibbo-Kobayashi-Maskawa matrix element |Vcb| and of the parameters ρ2, R1(1), and R2(1), which fully characterize the form factors for the B0→D*- +ν decay in the framework of heavy-quark effective field theory. The results, based on a selected sample of about 52800 B0→D*- +ν decays, recorded by the BABAR detector, are ρ2=1.157±0.094±0.027, R1(1)=1. 327±0.131±0.043, R2(1)=0.859±0.077±0.021, and F(1)|Vcb|=(34.7±0.4±1.0)×10-3. The first error is the statistical and the second is the systematic uncertainty. Combining these measurements with the previous BABAR measurement of the form factors, which employs a different fit technique on a partial sample of the data, we improve the statistical precision of the result, ρ2=1.191±0.048±0.028, R1(1)=1.429±0.061±0.044, R2(1)=0.827±0.038±0.022, and F(1)|Vcb|=(34.4±0.3±1.1)×10-3. Using lattice calculations for the axial form factor F(1), we extract |Vcb|=(37.4±0. 3±1.2±1.41.2)×10-3, where the third error is due to the uncertainty in F(1). We also present a measurement of the exclusive branching fraction, B=(4.69±0.04±0.34)%.
UR - http://www.scopus.com/inward/record.url?scp=41049087801&partnerID=8YFLogxK
U2 - 10.1103/PhysRevD.77.032002
DO - 10.1103/PhysRevD.77.032002
M3 - Article
AN - SCOPUS:41049087801
SN - 1550-7998
VL - 77
JO - Physical Review D - Particles, Fields, Gravitation and Cosmology
JF - Physical Review D - Particles, Fields, Gravitation and Cosmology
IS - 3
M1 - 032002
ER -