Resumen
Using 347.5fb-1 of data recorded by the BABAR detector at the PEP-II electron-positron collider, 244×103 signal events for the D +→K-π+e+νe decay channel are analyzed. This decay mode is dominated by the K̄(892)0 contribution. We determine the K̄*(892)0 parameters: mK(892)0=(895.4±0.2±0.2)MeV/c2, ΓK *(892)00=(46.5±0.3±0.2)MeV/c2, and the Blatt-Weisskopf parameter rBW=2.1±0.5±0.5(GeV/c) -1, where the first uncertainty comes from statistics and the second from systematic uncertainties. We also measure the parameters defining the corresponding hadronic form factors at q2=0 (rV=V(0)A 1(0)=1.463±0.017±0.031, r2=A 2(0)A1(0)=0.801±0.020±0.020) and the value of the axial-vector pole mass parametrizing the q2 variation of A1 and A2: mA=(2.63±0.10±0.13)GeV/c2. The S-wave fraction is equal to (5.79±0.16±0.15)%. Other signal components correspond to fractions below 1%. Using the D+→K -π+π+ channel as a normalization, we measure the D+ semileptonic branching fraction: B(D +→K-π+e+νe)= (4.00±0.03±0.04±0.09)×10-2, where the third uncertainty comes from external inputs. We then obtain the value of the hadronic form factor A1 at q2=0: A1(0)=0.6200±0. 0056±0.0065±0.0071. Fixing the P-wave parameters, we measure the phase of the S wave for several values of the Kπ mass. These results confirm those obtained with Kπ production at small momentum transfer in fixed target experiments.
| Idioma original | Inglés |
|---|---|
| Número de artículo | 072001 |
| Publicación | Physical Review D - Particles, Fields, Gravitation and Cosmology |
| Volumen | 83 |
| N.º | 7 |
| DOI | |
| Estado | Publicada - 1 abr. 2011 |
| Publicado de forma externa | Sí |
Acceder al documento
Otros archivos y enlaces
Huella
Profundice en los temas de investigación de 'Analysis of the D+→K-π+e +νe decay channel'. En conjunto forman una huella única.Citar esto
- APA
- Author
- BIBTEX
- Harvard
- Standard
- RIS
- Vancouver
}
En: Physical Review D - Particles, Fields, Gravitation and Cosmology, Vol. 83, N.º 7, 072001, 01.04.2011.
Producción científica: Contribución a una revista › Artículo › revisión exhaustiva
TY - JOUR
T1 - Analysis of the D+→K-π+e +νe decay channel
AU - Del Amo Sanchez, P.
AU - Lees, J. P.
AU - Poireau, V.
AU - Prencipe, E.
AU - Tisserand, V.
AU - Garra Tico, J.
AU - Grauges, E.
AU - Martinelli, M.
AU - Milanes, D. A.
AU - Palano, A.
AU - Pappagallo, M.
AU - Eigen, G.
AU - Stugu, B.
AU - Sun, L.
AU - Brown, D. N.
AU - Kerth, L. T.
AU - Kolomensky, Yu G.
AU - Lynch, G.
AU - Osipenkov, I. L.
AU - Koch, H.
AU - Schroeder, T.
AU - Asgeirsson, D. J.
AU - Hearty, C.
AU - Mattison, T. S.
AU - McKenna, J. A.
AU - Khan, A.
AU - Randle-Conde, A.
AU - Blinov, V. E.
AU - Buzykaev, A. R.
AU - Druzhinin, V. P.
AU - Golubev, V. B.
AU - Kravchenko, E. A.
AU - Onuchin, A. P.
AU - Serednyakov, S. I.
AU - Skovpen, Yu I.
AU - Solodov, E. P.
AU - Todyshev, K. Yu
AU - Yushkov, A. N.
AU - Bondioli, M.
AU - Curry, S.
AU - Kirkby, D.
AU - Lankford, A. J.
AU - Mandelkern, M.
AU - Martin, E. C.
AU - Stoker, D. P.
AU - Atmacan, H.
AU - Gary, J. W.
AU - Liu, F.
AU - Long, O.
AU - Vitug, G. M.
AU - Campagnari, C.
AU - Hong, T. M.
AU - Kovalskyi, D.
AU - Richman, J. D.
AU - West, C.
AU - Eisner, A. M.
AU - Heusch, C. A.
AU - Kroseberg, J.
AU - Lockman, W. S.
AU - Martinez, A. J.
AU - Schalk, T.
AU - Schumm, B. A.
AU - Seiden, A.
AU - Winstrom, L. O.
AU - Cheng, C. H.
AU - Doll, D. A.
AU - Echenard, B.
AU - Hitlin, D. G.
AU - Ongmongkolkul, P.
AU - Porter, F. C.
AU - Rakitin, A. Y.
AU - Andreassen, R.
AU - Dubrovin, M. S.
AU - Mancinelli, G.
AU - Meadows, B. T.
AU - Sokoloff, M. D.
AU - Bloom, P. C.
AU - Ford, W. T.
AU - Gaz, A.
AU - Nagel, M.
AU - Nauenberg, U.
AU - Smith, J. G.
AU - Wagner, S. R.
AU - Ayad, R.
AU - Toki, W. H.
AU - Jasper, H.
AU - Karbach, T. M.
AU - Petzold, A.
AU - Spaan, B.
AU - Kobel, M. J.
AU - Schubert, K. R.
AU - Schwierz, R.
AU - Bernard, D.
AU - Verderi, M.
AU - Clark, P. J.
AU - Playfer, S.
AU - Watson, J. E.
AU - Andreotti, M.
AU - Bettoni, D.
AU - Bozzi, C.
AU - Calabrese, R.
AU - Cecchi, A.
AU - Cibinetto, G.
AU - Fioravanti, E.
AU - Franchini, P.
AU - Garzia, I.
AU - Luppi, E.
AU - Munerato, M.
AU - Negrini, M.
AU - Petrella, A.
AU - Piemontese, L.
AU - Baldini-Ferroli, R.
AU - Calcaterra, A.
AU - De Sangro, R.
AU - Finocchiaro, G.
AU - Nicolaci, M.
AU - Pacetti, S.
AU - Patteri, P.
AU - Peruzzi, I. M.
AU - Piccolo, M.
AU - Rama, M.
AU - Zallo, A.
AU - Contri, R.
AU - Guido, E.
AU - Lo Vetere, M.
AU - Monge, M. R.
AU - Passaggio, S.
AU - Patrignani, C.
AU - Robutti, E.
AU - Tosi, S.
AU - Bhuyan, B.
AU - Prasad, V.
AU - Lee, C. L.
AU - Morii, M.
AU - Adametz, A.
AU - Marks, J.
AU - Uwer, U.
AU - Bernlochner, F. U.
AU - Ebert, M.
AU - Lacker, H. M.
AU - Lueck, T.
AU - Volk, A.
AU - Dauncey, P. D.
AU - Tibbetts, M.
AU - Behera, P. K.
AU - Mallik, U.
AU - Chen, C.
AU - Cochran, J.
AU - Crawley, H. B.
AU - Dong, L.
AU - Meyer, W. T.
AU - Prell, S.
AU - Rosenberg, E. I.
AU - Rubin, A. E.
AU - Gritsan, A. V.
AU - Guo, Z. J.
AU - Arnaud, N.
AU - Davier, M.
AU - Derkach, D.
AU - Firmino Da Costa, J.
AU - Grosdidier, G.
AU - Le Diberder, F.
AU - Lutz, A. M.
AU - Malaescu, B.
AU - Perez, A.
AU - Roudeau, P.
AU - Schune, M. H.
AU - Serrano, J.
AU - Sordini, V.
AU - Stocchi, A.
AU - Wang, L.
AU - Wormser, G.
AU - Lange, D. J.
AU - Wright, D. M.
AU - Bingham, I.
AU - Chavez, C. A.
AU - Coleman, J. P.
AU - Fry, J. R.
AU - Gabathuler, E.
AU - Gamet, R.
AU - Hutchcroft, D. E.
AU - Payne, D. J.
AU - Touramanis, C.
AU - Bevan, A. J.
AU - Di Lodovico, F.
AU - Sacco, R.
AU - Sigamani, M.
AU - Cowan, G.
AU - Paramesvaran, S.
AU - Wren, A. C.
AU - Brown, D. N.
AU - Davis, C. L.
AU - Denig, A. G.
AU - Fritsch, M.
AU - Gradl, W.
AU - Hafner, A.
AU - Alwyn, K. E.
AU - Bailey, D.
AU - Barlow, R. J.
AU - Jackson, G.
AU - Lafferty, G. D.
AU - Anderson, J.
AU - Cenci, R.
AU - Jawahery, A.
AU - Roberts, D. A.
AU - Simi, G.
AU - Tuggle, J. M.
AU - Dallapiccola, C.
AU - Salvati, E.
AU - Cowan, R.
AU - Dujmic, D.
AU - Sciolla, G.
AU - Zhao, M.
AU - Lindemann, D.
AU - Patel, P. M.
AU - Robertson, S. H.
AU - Schram, M.
AU - Biassoni, P.
AU - Lazzaro, A.
AU - Lombardo, V.
AU - Palombo, F.
AU - Stracka, S.
AU - Cremaldi, L.
AU - Godang, R.
AU - Kroeger, R.
AU - Sonnek, P.
AU - Summers, D. J.
AU - Nguyen, X.
AU - Simard, M.
AU - Taras, P.
AU - De Nardo, G.
AU - Monorchio, D.
AU - Onorato, G.
AU - Sciacca, C.
AU - Raven, G.
AU - Snoek, H. L.
AU - Jessop, C. P.
AU - Knoepfel, K. J.
AU - Losecco, J. M.
AU - Wang, W. F.
AU - Corwin, L. A.
AU - Honscheid, K.
AU - Kass, R.
AU - Morris, J. P.
AU - Blount, N. L.
AU - Brau, J.
AU - Frey, R.
AU - Igonkina, O.
AU - Kolb, J. A.
AU - Rahmat, R.
AU - Sinev, N. B.
AU - Strom, D.
AU - Strube, J.
AU - Torrence, E.
AU - Castelli, G.
AU - Feltresi, E.
AU - Gagliardi, N.
AU - Margoni, M.
AU - Morandin, M.
AU - Posocco, M.
AU - Rotondo, M.
AU - Simonetto, F.
AU - Stroili, R.
AU - Ben-Haim, E.
AU - Bonneaud, G. R.
AU - Briand, H.
AU - Calderini, G.
AU - Chauveau, J.
AU - Hamon, O.
AU - Leruste, Ph
AU - Marchiori, G.
AU - Ocariz, J.
AU - Prendki, J.
AU - Sitt, S.
AU - Biasini, M.
AU - Manoni, E.
AU - Rossi, A.
AU - Angelini, C.
AU - Batignani, G.
AU - Bettarini, S.
AU - Carpinelli, M.
AU - Casarosa, G.
AU - Cervelli, A.
AU - Forti, F.
AU - Giorgi, M. A.
AU - Lusiani, A.
AU - Neri, N.
AU - Paoloni, E.
AU - Rizzo, G.
AU - Walsh, J. J.
AU - Lopes Pegna, D.
AU - Lu, C.
AU - Olsen, J.
AU - Smith, A. J.S.
AU - Telnov, A. V.
AU - Anulli, F.
AU - Baracchini, E.
AU - Cavoto, G.
AU - Faccini, R.
AU - Ferrarotto, F.
AU - Ferroni, F.
AU - Gaspero, M.
AU - Li Gioi, L.
AU - Mazzoni, M. A.
AU - Piredda, G.
AU - Renga, F.
AU - Hartmann, T.
AU - Leddig, T.
AU - Schröder, H.
AU - Waldi, R.
AU - Adye, T.
AU - Franek, B.
AU - Olaiya, E. O.
AU - Wilson, F. F.
AU - Emery, S.
AU - Hamel De Monchenault, G.
AU - Vasseur, G.
AU - Yèche, Ch
AU - Zito, M.
AU - Allen, M. T.
AU - Aston, D.
AU - Bard, D. J.
AU - Bartoldus, R.
AU - Benitez, J. F.
AU - Cartaro, C.
AU - Convery, M. R.
AU - Dorfan, J.
AU - Dubois-Felsmann, G. P.
AU - Dunwoodie, W.
AU - Field, R. C.
AU - Franco Sevilla, M.
AU - Fulsom, B. G.
AU - Gabareen, A. M.
AU - Graham, M. T.
AU - Grenier, P.
AU - Hast, C.
AU - Innes, W. R.
AU - Kelsey, M. H.
AU - Kim, H.
AU - Kim, P.
AU - Kocian, M. L.
AU - Leith, D. W.G.S.
AU - Li, S.
AU - Lindquist, B.
AU - Luitz, S.
AU - Luth, V.
AU - Lynch, H. L.
AU - MacFarlane, D. B.
AU - Marsiske, H.
AU - Muller, D. R.
AU - Neal, H.
AU - Nelson, S.
AU - Grady, C. P.
AU - Ofte, I.
AU - Perl, M.
AU - Pulliam, T.
AU - Ratcliff, B. N.
AU - Roodman, A.
AU - Salnikov, A. A.
AU - Santoro, V.
AU - Schindler, R. H.
AU - Schwiening, J.
AU - Snyder, A.
AU - Su, D.
AU - Sullivan, M. K.
AU - Sun, S.
AU - Suzuki, K.
AU - Thompson, J. M.
AU - Va'Vra, J.
AU - Wagner, A. P.
AU - Weaver, M.
AU - Wisniewski, W. J.
AU - Wittgen, M.
AU - Wright, D. H.
AU - Wulsin, H. W.
AU - Yarritu, A. K.
AU - Young, C. C.
AU - Ziegler, V.
AU - Chen, X. R.
AU - Park, W.
AU - Purohit, M. V.
AU - White, R. M.
AU - Wilson, J. R.
AU - Sekula, S. J.
AU - Bellis, M.
AU - Burchat, P. R.
AU - Edwards, A. J.
AU - Miyashita, T. S.
AU - Ahmed, S.
AU - Alam, M. S.
AU - Ernst, J. A.
AU - Pan, B.
AU - Saeed, M. A.
AU - Zain, S. B.
AU - Guttman, N.
AU - Soffer, A.
AU - Lund, P.
AU - Spanier, S. M.
AU - Eckmann, R.
AU - Ritchie, J. L.
AU - Ruland, A. M.
AU - Schilling, C. J.
AU - Schwitters, R. F.
AU - Wray, B. C.
AU - Izen, J. M.
AU - Lou, X. C.
AU - Bianchi, F.
AU - Gamba, D.
AU - Pelliccioni, M.
AU - Bomben, M.
AU - Lanceri, L.
AU - Vitale, L.
AU - Lopez-March, N.
AU - Martinez-Vidal, F.
AU - Oyanguren, A.
AU - Albert, J.
AU - Banerjee, Sw
AU - Choi, H. H.F.
AU - Hamano, K.
AU - King, G. J.
AU - Kowalewski, R.
AU - Lewczuk, M. J.
AU - Lindsay, C.
AU - Nugent, I. M.
AU - Roney, J. M.
AU - Sobie, R. J.
AU - Gershon, T. J.
AU - Harrison, P. F.
AU - Latham, T. E.
AU - Puccio, E. M.T.
AU - Band, H. R.
AU - Dasu, S.
AU - Flood, K. T.
AU - Pan, Y.
AU - Prepost, R.
AU - Vuosalo, C. O.
AU - Wu, S. L.
PY - 2011/4/1
Y1 - 2011/4/1
N2 - Using 347.5fb-1 of data recorded by the BABAR detector at the PEP-II electron-positron collider, 244×103 signal events for the D +→K-π+e+νe decay channel are analyzed. This decay mode is dominated by the K̄(892)0 contribution. We determine the K̄*(892)0 parameters: mK(892)0=(895.4±0.2±0.2)MeV/c2, ΓK *(892)00=(46.5±0.3±0.2)MeV/c2, and the Blatt-Weisskopf parameter rBW=2.1±0.5±0.5(GeV/c) -1, where the first uncertainty comes from statistics and the second from systematic uncertainties. We also measure the parameters defining the corresponding hadronic form factors at q2=0 (rV=V(0)A 1(0)=1.463±0.017±0.031, r2=A 2(0)A1(0)=0.801±0.020±0.020) and the value of the axial-vector pole mass parametrizing the q2 variation of A1 and A2: mA=(2.63±0.10±0.13)GeV/c2. The S-wave fraction is equal to (5.79±0.16±0.15)%. Other signal components correspond to fractions below 1%. Using the D+→K -π+π+ channel as a normalization, we measure the D+ semileptonic branching fraction: B(D +→K-π+e+νe)= (4.00±0.03±0.04±0.09)×10-2, where the third uncertainty comes from external inputs. We then obtain the value of the hadronic form factor A1 at q2=0: A1(0)=0.6200±0. 0056±0.0065±0.0071. Fixing the P-wave parameters, we measure the phase of the S wave for several values of the Kπ mass. These results confirm those obtained with Kπ production at small momentum transfer in fixed target experiments.
AB - Using 347.5fb-1 of data recorded by the BABAR detector at the PEP-II electron-positron collider, 244×103 signal events for the D +→K-π+e+νe decay channel are analyzed. This decay mode is dominated by the K̄(892)0 contribution. We determine the K̄*(892)0 parameters: mK(892)0=(895.4±0.2±0.2)MeV/c2, ΓK *(892)00=(46.5±0.3±0.2)MeV/c2, and the Blatt-Weisskopf parameter rBW=2.1±0.5±0.5(GeV/c) -1, where the first uncertainty comes from statistics and the second from systematic uncertainties. We also measure the parameters defining the corresponding hadronic form factors at q2=0 (rV=V(0)A 1(0)=1.463±0.017±0.031, r2=A 2(0)A1(0)=0.801±0.020±0.020) and the value of the axial-vector pole mass parametrizing the q2 variation of A1 and A2: mA=(2.63±0.10±0.13)GeV/c2. The S-wave fraction is equal to (5.79±0.16±0.15)%. Other signal components correspond to fractions below 1%. Using the D+→K -π+π+ channel as a normalization, we measure the D+ semileptonic branching fraction: B(D +→K-π+e+νe)= (4.00±0.03±0.04±0.09)×10-2, where the third uncertainty comes from external inputs. We then obtain the value of the hadronic form factor A1 at q2=0: A1(0)=0.6200±0. 0056±0.0065±0.0071. Fixing the P-wave parameters, we measure the phase of the S wave for several values of the Kπ mass. These results confirm those obtained with Kπ production at small momentum transfer in fixed target experiments.
UR - http://www.scopus.com/inward/record.url?scp=79960766470&partnerID=8YFLogxK
U2 - 10.1103/PhysRevD.83.072001
DO - 10.1103/PhysRevD.83.072001
M3 - Article
AN - SCOPUS:79960766470
SN - 1550-7998
VL - 83
JO - Physical Review D - Particles, Fields, Gravitation and Cosmology
JF - Physical Review D - Particles, Fields, Gravitation and Cosmology
IS - 7
M1 - 072001
ER -